Загрузка...
Эффекты нелинейного преломления
Эффекты
нелинейного преломления
первая группа нелинейных эффектов, обязана
изменению величины рефракционного индекса (иначе показателя преломления) n в
зависимости от оптической мощности, проходящей по волокну. Рефракционный индекс
твердого кристаллического материала выражается формулой:
(1)
где n0 — индекс рефракции сердцевины
оптического волокна (ОВ) при малых уровнях оптической мощности (для кварца n0 »1,47);н — коэффициент
нелинейности рефракционного индекса, величина которого лежит в пределах
2,2…3,6*10-20 м2/Вт (для традиционного кварца, используемого в ОВ nн
=2,35*10-20 м2/Вт). Не смотря на малость такого коэффициента, он оказывает
очень существенное влияние на нелинейные эффекты в ОВ;
Р0 — оптическая мощность,
передаваемая по ОВ в Вт;
Аэфф — эффективная площадь ядра ОВ в
м2.
Из выражения (1) видно, что для
поддержания постоянства индекса рефракции n необходимо использовать ОВ с
максимально возможной величиной эффективной площади сечения Аэфф. именно данной
проблеме посвящены усилия разработчиков ОВ. Дело в том, что геометрическая
площадь сечения волокна с D1=10 мкм: S=pD1/4=78,5
мкм2. Распределение же оптической мощности в поперечном сечении ОВ не
равномерно, а имеет вид гауссовой кривой. По этой причине эффективный диаметр
модового пятна (Dэфф) меньше геометрического. например, для стандартного
одномодового ОВ с D1=10 мкм диаметр модового пятна равен примерно 4 м, а
эффективная площадь Аэфф=50 мкм2, то есть в 1,5 раза меньше геометрической. С
помощью подбора легирующих добавок и формы профиля показателя преломления,
эффективную площадь Аэфф удается существенно увеличить. Так, известная компания
Corning разработала волокно LEAF, имеющее Аэфф=7,25 мкм2, а японская Фирмаостальные важные
характеристики ОВ: хроматическую дисперсию 20,5 пс/нм ·км и погонное затухание
0,205 дБ/км.
именно применение новых типов
одномодовых ОВ позволило в последних разработках систем DWDM вводить в
нелинейное волокно суммарную оптическую мощность группового сигнала порядка +30
dBm (то есть. 1 Вт). В таких системах использованы ОВ не только с большой
площадью Аэфф, но и с повышенной очисткой кварца, в результате чего на длине волны
1550 нм получен коэффициент затухания a=0,151
дБ/км (при теоретическом минимуме 0,14 дБ/км).
На рисунке 1 показана зависимость
рефракционного индекса от оптической мощности в кварце. Из графика видно, что
изменение рефракционного индекса незначительно по своей величине. Тем не менее,
даже такое изменение рефракционного индекса n оказывает существенное влияние на
качество передачи высокоскоростных потоков на протяженных ВОЛП.
рисунок 1 — Зависимость
рефракционного индекса кварца от оптической мощности
Фазовая самомодуляция (ФСМ), (SPM —
Self-Phase Modulation) возникает из-за нелинейный эффект Керра. Эффект Керра
заключается в том, что импульсы, начиная с некоторого уровня интенсивности,
распространяются с различными скоростями, зависящими от интенсивности. Явление
SPM рассматривается, в основном, применительно к цифровым ВОЛП, работающим на
высоких скоростях (например, 2,5 Гбит /с), то есть при малых длительностях
импульсов (менее 200…400 пс). SPM начинает проявляться в ОВ при мощностях,
более 8…10 мВт и не зависит от частотной канальной расстановки или числа
каналов. Указанный выше порог условен, так как он значительно зависит от типа
ОВ.
Известно, что спектр импульса связан
с его длительностью и, особенно, с крутизной переднего и заднего фронтов.
Согласно обратному преобразованию Фурье, передний фронт обязан высокочастотным
составляющим в спектре сигнала (то есть более коротким длинам волн), а задний
фронт — низкочастотным составляющим. Данное распределение иллюстрируется
рисунком 2.
рисунок 2 — Связь спектральных
составляющих с формой сигнала
При прохождении оптического импульса
вдоль ОВ меняется его амплитуда. Следовательно, изменяется и величина
рефракционного индекса n, зависящего от интенсивности света в конкретном
сечении по длине волокна. Мощность импульсного сигнала можно рассматривать как
временную функцию, то есть изменение энергии сигнала во времени. В соответствии
с изменением интенсивность оптического света (I) по времени, будет меняться и
индекс рефракции:
(2)
после прохождения импульсом с
несущей частотой w0
определенного расстояния L, неизбежно произойдет изменение его фазы:
(3)
где dn — изменение величины рефракционного
индекса.
Величина рефракционного индекса
может быть как положительной, так и отрицательной:
(4)
Следует отметить, что энергия
импульса минимальна на его переднем фронте и максимальна на заднем фронте.
поэтому изменение величины рефракционного индекса (то есть спектра и формы
сигнала) будет претерпевать максимальные изменения именно на заднем фронте
импульса, сильно искажая его форму (но не саму длительность). Отсюда вытекает и
само название данного вида искажений — “фазовая самомодуляция”. На рисунке 3
представлены осцилляции на заднем фронте импульса за счет ФСМ/SРM.
рисунок 3 — Осцилляции на заднем
фронте импульса, вызванные ФСМ
Так как частота в математическом
представлении представляет собой производную фазы по времени 
, то сам
импульс оказывается промодулированным не только по амплитуде, но и по частоте:
(5)
Эффект кратковременного изменения
несущей частоты называется чирпированием по частоте (см. рисунок 4). При nн>0
наблюдается понижение частоты, а при nн < 0
-повышение частоты.
ФСМ — явление, которое ведет к
симметричному спектральному уширению оптических импульсов. Уширение спектра
из-за ФСМ возникает вследствие зависимости фазы импульса от времени, которая
означает сдвиг мгновенной оптической частоты от основной частоты w0 при перемещении вдоль
импульса. Зависимость изменения частоты от времени можно рассматривать как
частотную модуляцию импульса. Частотная модуляция наводится ФСМ и растет по
величине с длиной распространения. Таким образом, генерация новых частотных
компонент происходит непрерывно по мере распространения по световоду, вызывая
уширение спектра по отношению к его начальной ширине при z = 0.
Степень спектрального уширения зависит от формы импульса и от начальной частоты
модуляции импульса.
Отметим важный практический момент,
что эффект SPM приводит к появлению чирпинга примерно также, как и при
распространении импульса в волокне с дисперсией (например, с SMF-28 на длине
волны 1550 нм). однако между этими явлениями имеются существенные отличия.
Эффект SPM вызывает расширение спектра импульса (нелинейные искажения), но не
меняет длительность импульса. Дисперсия же, наоборот, приводит к изменению
длительности импульса, но не меняет ширину его спектра (линейные искажения).
Характер распространения оптического импульса зависит от взаимодействия ФСМ и
ДГС.
Как уже говорилось, в оптической связи термин
”дисперсия” связывается с уширением импульсов. Также вспомним, что в рабочем
диапазоне длин волн:
a) коэффициент
преломления n(λ) уменьшается
с ростом длины волны λ;
b) фазовая скорость
волны vф увеличивается с
ростом λ.
c) минимальное
значение группового показателя преломления Nгр(λ)
— в
точке нулевой дисперсии λ0.
Как видно из рисунка 5 дисперсия изменяет знак Рисунок 5 — Изменение знака дисперсии известно, что импульс характеризуется (во Рисунок 6 — Уширение импульса Эффект фазовой самомодуляции С увеличением мощности излучения в волокне с Рисунок 7 — Чирп-эффект в волокне с В волокне с положительной дисперсией (рисунок 8) При некотором промежуточном значении мощности в Рисунок 8 — Чирп-эффект в волокне с Перекрестная фазовая модуляция (ХРМ Для снижения влияния ХРМ необходимо выбирать Рисунок 9 — Зависимость нелинейных эффектов от важно также отметить, что ХРМ приводит также к рисунок 10 — Амплитудные искажения и временной Интермодуляция (IM — Inter Modulation) аналогична Модуляционная нестабильность (MI Появление пичков на импульсах рисунок 11 — Влияние на оптический Эффект четырехволонового смешения Если же в нелинейном взаимодействии участвуют рефракционный оптический fijk = fi где fijk рисунок 12 — Нелинейное В качестве примера рассмотрим Можно заметить, что три составляющие Никакая фильтрация уже не способна рисунок 14 — Зависимость Таким образом, единственным способом Рисунок 15 — Зависимость Возникающие при FWM Рисунок 16 — Зависимость групповой В системах с дисперсией отличие известно, что мощность Таблица 1 Максимальное значительно таким образом, для снижения эффекта Волокно со смещённой дисперсией (DSF) имеет в В случае использования волокна со поскольку смешение четырёх волн представляет Мощность четвертой волны Р4 зависит от множества где h — эффективность ЧВС; L — l С=3*10-5 км/с — скорость света; Lэфф — DX3 — Р1, Р2, Р3 — вводимые оптические a эффективная длина оптического В выражении (8) величину погонных более удобно пользоваться График зависимости Lэфф от рисунок 18 — Зависимость эффективной В свою очередь, эффективность где к — коэффициент, зависящий от На основе рассмотренных выше Так, для 8-ми канальной WDM с шагом
на длине волны λ = λ0
(для чистого кварца длина волны нулевой дисперсии λ0
= 1,276 мкм). Это
времени) не только длительностью и формой, но зависимостью частоты несущей от
времени (чирпингом). Импульс на входе в линию промодулирован только по
амплитуде, и частота его несущей не зависит от времени (чирпинга нет). Импульс
без чирпинга, пройдя через волокно с положительной по знаку хроматической
дисперсией, приобретает дополнительную частотную модуляцию (положительный
чирпинг) и при этом уширяется. Уширяется импульс потому, что в волокне с
дисперсией разные спектральные компоненты импульса движутся с разной скоростью.
А положительный чирпинг импульс приобретает потому, что при положительной
дисперсии длинноволновые компоненты запаздывают сильнее, чем коротковолновые,
при этом происходит, так называемый, набег фазы. Если бы волокно обладало
хроматической дисперсией с отрицательным знаком, то импульс бы всё равно
уширился, но приобрел бы при этом отрицательный чирпинг. Это приводит только к
появлению зависящего от частоты фазового сдвига между амплитудами его
спектральных составляющих. Сам же спектр при этом не меняется (рисунок 6). поэтому
про такой импульс говорят, что он уширен не по Фурье. таким образом, в линейном
приближении дисперсия приводит только к изменению ширины импульса, но не меняет
ширину его спектра.
приводит к уширению спектра импульса. При этом частота несущей на заднем фронте
импульса оказывается больше частоты несущей на переднем фронте импульса
(отрицательный чирпинг). Нелинейные эффекты из-за повышенной интенсивности
волны порождают новые частотные компоненты, что приводит к уширению спектра
импульса. И если при этом учесть эффект Керра, то в волокне с нулевой
дисперсией импульс приобретает отрицательный чирпинг.
отрицательной дисперсией ширина импульса увеличивается вследствие того, что
длина волны на хвосте импульса оказывается короче длины волны на фронте
импульса. А так как в волокне с отрицательной дисперсией скорость распространения
волн уменьшается с уменьшением длины волны, то хвост импульса начинает
отставать от фронта, и ширина импульса увеличивается.
отрицательной дисперсией
хвост импульса (с более короткими волнами) ускоряется, а фронт (с более
длинными волнами) замедляется, что и приводит к сжатию импульса. Следует
учесть, что сжатие импульса имеет место только при не слишком большой мощности,
когда уширение импульса из-за эффекта Керра ещё мало. При большой мощности
уширение импульса (из-за эффекта Керра) становится уже основным фактором,
определяющим ширину импульса при его распространении в волокне с дисперсией. такой
импульс уширяется независимо от знака дисперсии волокна.
волокне с положительной дисперсией эффект Керра уравновешивает влияние
дисперсии. Другими словами, в то время, как дисперсия пытается сделать импульс
более широким, эффект Керра обеспечивает его сжатие. Если оба эффекта
сбалансированы, то форма импульса не изменяется. Такие импульсы называются
солитонами. Солитон (soliton)
— оптический импульс, не подвергающийся дисперсии при передаче на дальнее расстояние.
Их применение в оптической связи весьма перспективно и в настоящее время
сдерживается только стремительным развитием DWDM
систем.
положительной дисперсией
— Cross-Phase Modulation) очень схожа с SPM, но рассматривается уже
применительно к двум и более оптическим каналам, то есть применительно к ВОСП
со спектральным мультиплексированием (CWDM/DWDM системам). точно также, как и
при SPM, возникает изменение рефракционного индекса n при увеличении
интенсивности света. В WDM-системах с большим
количеством каналов изменение линейной частотной модуляции импульса в одном
канале зависит от вариации показателя преломления из-за интенсивности других
каналов, усиливая SPM. Так как канальные уровни мощностей
в CWDM/DWDM системах примерно одинаковы, то при ХРМ эффекте эффект увеличивает
нелинейный фазовый сдвиг примерно в 2N раз, где N — число задействованных
оптических каналов в ОВ. ХРМ приводит к таким же искажениям импульсов, как и
SPM, только еще в большей степени. характерно отметить, что эффект ХРМ в
большей степени зависит от дисперсии ОВ по сравнению с SPM, что в свою очередь
обуславливает необходимость увеличения запаса по дисперсии.
оптические волокна с максимально возможной эффективной площадью сечения (данное
замечание относится ко всем видам искажений) и, по возможности, снижать
канальный уровень оптической мощности (см. рисунок 9). 
уровня оптической мощности
появлению амплитудных искажений временного джиттера (рисунок 10). Эти искажения
проявляются тем сильнее, чем выше скорость передачи и меньше интервал частот
между каналами. Исследования в этом направлении стали интенсивно проводиться
только в самое последнее время.
джиттер оптических импульсов при XPM
SPM и ХРМ, но рассматривается для нескольких каналов. Как и в выше
рассмотренных случаях, величина рефракционного индекса изменяется
пропорционально интенсивности оптической мощности. Так, например, если в ОВ
присутствуют две независимые волны l1
и l2, то n
будет изменяться синхронно их суммарной мощности, что вызовет появление
комбинационных составляющих, то есть новых двух волн, близлежащих по частотному
диапазону : 
и 
. Такое
явление подобно множеству способов формирования нелинейности при
четырехволновом смешении (FWM).
-Modulation Instabliting) наблюдается только в ОВ с положительной дисперсией.
Во временном представлении MI проявляется в виде пичков на импульсах (рисунок
11 а), а в спектральном — как уширение спектра импульса (рисунок 11 б).
связано с эффектом самовоздействия волн. Этот эффект приводит к тому, что длина
волны на заднем фронте импульса оказывается короче длины волны на переднем
фронте. Волокно с положительной дисперсией ускоряет волну заднего фронта
сильнее, чем более длинную волну переднего фронта. Когда задний фронт входит во
взаимодействие с передним фронтом, возникает интерференция, которая и служит
причиной образования пичков на передаваемых импульсах. после взаимодействие с
передним фронтом, возникает интерференция, которая и служит причиной
образования пичков на передаваемых импульсах. после детектирования оптического
сигнала и последующей электрической фильтрации амплитуда пичков уменьшается
так, что они не оказывают существенного влияния на работу систем протяженностью
менее 1000 км.
импульс модуляционной нестабильности
ЧВС/FWM проявляется только в многоволновых системах. В системах WDM,
использующих световые волны с близкими частотами, зависимость показателя
преломления от интенсивности не только вызывает смещение фазы внутри канала, но
и создает сигналы на новых частотах. Для этого достаточно, чтобы в нелинейном
взаимодействии участвовало не менее двух световых волн с близкими частотами f1 и f2 (то есть в
одном окне прозрачности). В этом случае по полной аналогии с электрическими
цепями, между ними будет наблюдаться нелинейное взаимодействие в силу
нелинейности передаточной функции, будь она активной (то есть с усилением) или
пассивной (с ослаблением). Тогда согласно рисунку 11 б появившиеся при
нелинейном взаимодействии комбинационные частоты (2f1 — f2 и 2f2 — f1) будут
близки к исходным и располагаются в рассматриваемом диапазоне частот (длин
волн).
три световые волны с близкими частотами (fi,
fj, fk),
то некоторые из вновь созданных комбинационных частот fi
± fj ± fk
также будут близки к исходным частотам и попадут в спектральные каналы CWDM/DWDM
системы и вызовут перекрёстные помехи. Наибольшее беспокойство вызывает сигнал,
соответствующий
спектральный дисперсия
+ fj — fk,
(6)
— частота появившейся новой четвёртой волны, которая близка к частотам
породивших её волн. 
взаимодействие при двух световых волнах
простейшую систему с тремя длинами волн (l1,
l2, l3), которая подвержена FWM
искажениям. В такой системе возникнут девять длин волн, обязанных исходным
сигналам (см. рисунок 12). На самом деле число интермодуляционных продуктов
много больше, но они располагаются достаточно далеко от исходных входных длин
волн. предположим, что входные волны составляют : l1=1551,72 нм; l2=1552,52 нм; l3=1553,32 нм. Комбинационные
продукты третьего порядка составят значения: l1+l2-l3=1550,92 нм; l1-l2+l3=1552,52 нм; l2+l3+l1=1554,12 нм; l1-l2+l3=1552,52 нм; l2+l3-l1=1554,12 нм; 2l1-l3=1550,12 нм; 2l3-l1=1554,92 нм; 2l2-l1=1553,32 нм; 2l3-l2=1554,12 нм.
интермодуляционных искажений по длине волны совпадают с исходными сигналами.
Оставшиеся шесть составляющих немного частотно смещены (см. рисунок 13) и
принципиально могут быть отфильтрованы. Ситуация много усложняется с ростом
числа исходных сигналов N, так как число интермодуляционных составляющих 
резко
увеличивается по формуле:
(7)
устранить близлежащие или совпадающие по частоте продукты интермодуляции. В
силу этого системы с грубым спектральным мультиплексированием СWDM являются
значительно более помехозащищенными в сравнении с системами плотного волнового
мультиплексирования DWDM, что вполне логично. Также при равном числе
транслируемых каналов (например, до 8), системы DWDM значительно более помехозащищены
в силу большей избирательности и большей узкополосности самих оптических
передатчиков.
интермодуляционных составляющих от числа исходных сигналов
защиты от FWM при большом числе транслируемых каналов является устранение
причин ее возникновения. На эффективность FWM (то есть на величину возникающих
интермодуляционных составляющих) влияют два основных фактора: межканальный
интервал расстановки оптических несущих (типовые значения 0,8 нм или 100 ГГц;
0,4 нм или 50 ГГц и 0,2 нм или 25 ГГц) и волоконная дисперсия (D). С
увеличением межканального интервала эффективность FWM понижается при любой
дисперсии ОВ (см. рисунок 15).
эффективности ЧВС/FWM от межканального интервала
новые волны могут приводить к деградации распространяемого оптического сигнала,
интерферируя с ними, или перекачивать мощность из полезного волнового канала.
Установлено, что явление смешения четырех волн зависит от фазового отношения
между взаимодействующими сигналами. Как это ни парадоксально, но понизить
эффективность FWM можно именно с помощью хроматической дисперсии, т.е. при
использовании стандартного одномодового ОВ без смещения (SMF-28). Дело в том,
что на выходе лазеров формируется когерентное световое излучение, в котором
сигналы находятся в привязанной фазе по отношению друг к другу. Если все
взаимодействующие сигналы распространяются по волокну с одной и той же
групповой скоростью, что происходит при отсутствии дисперсии, то между собой,
они образуют новую волну. Этому эффекту в значительной степени противодействует
дисперсия, обеспечивающая условия, при которых согласованность фаз сигналов не
может сохраниться после прохождения ими больших расстояний. При наличии
дисперсии различные сигналы распространяются с различными групповыми
скоростями, что приводит к снижению эффекта смешения (рисунок 16). 
скорости от дисперсии
скоростей больше, когда каналы расположены дальше друг от друга. Для примера в
таблице 1 приведены типовые значения эффективности FWM при шаге расстановки в
100 ГГц (0,8 нм) для ВОК протяженностью в 100 км при канальной мощности
возбуждения +10 dBm. Как видно из таблицы, при использовании стандартного
одномодового волокна (SMF-28), эффективность FWM является низкой. однако
следует иметь в виду, что указанное реальных системах их может быть больше.
четырёхволнового смешения возрастает с увеличением длины линии, а это, в свою
очередь, устанавливает ограничения на передаваемую мощность для каждого канала
в зависимости от её длины. Данное ограничение отражено на рисунке 17, как для
стандартного одномодового волокна (SMF), так и для
волокна со смещённой дисперсией (DSF) при трех случаях
расположения каналов. 
меньше, чем для стандартного волокна. Это связано с тем, что вследствие низкого
показателя дисперсии эффективность смешения четырех волн в волокне со смещённой
дисперсией значительно выше. Сравнивая ограничения для 8-канальной и
32-канальных систем с одинаковыми интервалами 100 ГГц, видим, что уровень
ограничения мощности уменьшается с увеличением числа каналов, так как
количество элементов смешения четырёх волн увеличивается с их числом. В случае
использования волокна со смещённой дисперсией это уменьшение неощутимо,
несмотря на то, что в 32-канальной системе существует много спектральных
составляющих. Это объясняется тем, что те же самые 8 каналов вблизи нулевой
дисперсии содержат почти всю мощность смешения четырех волн, как и случае
8-канальной системы, а вклад мощности смешения четырёх волн от других каналов
невелик, так как на этих длинах волн дисперсия намного больше. Наконец,
ограничение мощности существенно уменьшается при уменьшении интервалов между
каналами, что следует из сравнения кривых для двух 32-канальных систем с
интервалами 100 и 50 ГГц.
смешения четырех волн необходимо уменьшать передаваемую мощность и увеличивать
интервал между каналами. Однако это приводит к различию групповых скоростей
между каналами и, как следствие, к увеличению полосы пропускания всей системы.
третьем окне прозрачности наименьшие значения затухания и дисперсии. причем,
нулевая дисперсия находится в середине передаваемой полосы каналов с
коэффициентом наклона кривой дисперсии So=0,055
пс/(нм2·км). однако, это выгодно только для случая передачи одной длины волны —
одноканальной передачи. Исследования показали, что если длина волны нулевой
дисперсии попадает в зону мультиплексного сигнала, начинают проявляться
нежелательные интерференционные эффекты, приводящие к более быстрой деградации
сигнала. поэтому смешение четырёх волн представляет серьёзную проблему в
системах WDM,
использующих волокно со смещённой дисперсией (DSF), но обычно
не вызывает проблем в системах со стандартным волокном.
смещённой дисперсией максимальная величина передаваемой мощности значительно
меньше, чем для стандартного волокна. Это связано с тем, что вследствие низкого
показателя дисперсии эффективность смешения четырех волн в волокне со смещённой
дисперсией значительно выше. Поэтому, чтобы избежать нелинейных эффектов при
использовании DSF в системах WDM, следует
вводить в волокно сигнал меньшей мощности, увеличивать расстояние между
каналами и избегать передачи парных каналов (симметричных относительно λо).
серьёзную проблему в системах WDM, использующих волокно со
смещённой дисперсией, стало ясно, что необходимо разработать новый тип волокна,
в котором λ0
располагалась бы вдали, то есть, по одну сторону (левее или правее) от всех
возможных каналов. В 90-х годах было создано волокно со смещенной ненулевой
дисперсией. Так как длина волны нулевой дисперсии вынесена за пределы окна 1550
нм, то волна не захватывает полосу пропускания эрбия. Это уменьшает нелинейные
эффекты и улучшает характеристики волокна при передаче DWDM сигнала.
факторов и записывается в виде:
(8)
геометрическая длина ОВ;
— длина волны;
эффективная длина ОВ;
деградирующий фактор, зависящий от межканального расстояния и хроматической
дисперсии используемого волокна;
мощности на различных длинах волн;
— погонные потери ОВ.
волокна Lэфф зависит
от его геометрической длины L и погонных потерь a:
(9)
потерь a необходимо
подставлять в неперах на километр. Формула пересчета имеет вид:
(10)
непосредственно в традиционных справочных значениях, то есть в дБ/км. Для этого
выражение (8) можно переписать в виде, удобном для практического использования:
(11)
геометрических размеров ОВ для разных значений погонных потерь a’ представлен на рисунке 18.
Для длинных линий (свыше 40 км) эффективная длина ОВ при типовом значении
погонных потерь a=0,22 дБ/км
составляет порядка 20 км.
длины от физической длины ОВ
четырехволнового смешения h
может быть выражена зависимостью:
(12)
межчастотного интервала расстановки каналов (
) и состояния поляризационной
согласованности.
выражений можно получить приближенную формулу по расчету эффективности FWMp для
волокна SMF-28, наиболее часто используемого на практике для россии, с учетом
частотного шага расстановки N каналов df,
может быть записано в виде:
(13)
частотной расстановки в df = 200 ГГц
(192,4- 193,8 ТГц) FWMp составит примерно -46,7 дБ, а для 16-ти канальной
расстановки с частотным шагом в 100 ГГц FWMp составит -37,7 дБ. электрический
эквивалент FWMp равен удвоенному значению оптической эффективности и для
последнего случая будет равен -75,4 дБ.
Учебная работа. Эффекты нелинейного преломления